Избранное
ЭБ Нефть
и Газ
Главная
Оглавление
Поиск +
Еще книги ...
Энциклопедия
Помощь
Для просмотра
необходимо:


Книга: Главная » Титьенс О.N. Гидро- и аэромеханика Том 1 Равновесие движение жидкостей без трения
 
djvu / html
 

132 ДИНАМИКА ИДЕАЛЬНОЙ ЖИДКОСТИ
симметричную относительно оси вращения поверхность тока. Через какое-нибудь ее поперечное сечение протекает количество жидкости, складывающееся из количества Qb доставляемого из бесконечности параллельным течением, и из количества Q доставляемого источниками, находящимися слева от рассматриваемого поперечного сечения. Для всех поперечных сечений рассматриваемой поверхности тока сумма Ql -f- Qa постоянна. Следовательно, каждому значению суммы Ql -j- Q, соответствует определенная поверхность тока. Введем цилиндрические координаты х и г - у у ,7а . Тогда для каждого сечения, перпендикулярного к оси симметрии, количество протекающей через него жидкости выразится инте-
гралом \ 1-rdru. Концы радиусов-векторов г будут лежать на поверх-
о ности тока (или линии тока) в том случае, если
Задаваясь опрелеленным распределением источников, т. е. полагая известной функцию Q., = Qv(x), получаем из написанного равенства уравнение поверхностей тока (или линий тока). Придавая Ql различные значения, будем получать различные линии тока. Ql =0 дает ту поверхность вращения, которая отделяет жидкость, выходящую из источников, от параллельного течения, т. е. контур тела.
Дальнейшая разработка этого метода, главным образом, в применении к дирижаблеобразным телам, сделана Г. Фурманом (G. Fuhrmann) l. В его работе приводится исследование целого рлда тел вращения путем замены их различным образом непрерывно распоеделемными источниками и стоками, причем кроме линий тока вычислены также и распределения давления и сравнены с таковыми же, но определенными экспериментальным путем. В т. II при изучении сопротивления мы еще вернемся к этой работе.
70. Течение вокруг шара, диполь. Будем постепенно уменьшать расстояние между источником и стоком. Тогда обтекаемое тело, определяемое рассматриваемыми источником и стоком, будет приобретать все более и более сжатую форму. Если при этом мощности источника и стока будут оставаться постоянными, то вместе с уменьшением расстояния между источником и стоком будет уменьшаться в такой же мере и представляемое этими источником и стоком обтекаемое тело, пока в предельном случае, когда источник и сток совпадут, оно не исчезнет совсем.
Если ж>. при таком предельном переходе к пулевому расстоянию между источником и стоком все же желательно, чтобы представляемое ими тело сохранило конечные размеры, то необходимо с уменьшением расстояния между ними увеличивать в равной мере и их интенсивность. Следовательно, если интенсивность источника и стока при расстоянии между ними, равном единице, равна Ь, то при уменьшении этого расстояния
до Дл: (в направлении оси х) интенсивность должна стать равной д-.
1 F u h г rn a n п G., Theoretisdie und exoerimentelle Untersu-huneen an Billonmo-delleii, Diss., Gottingen 1912, «Jahrb. d. Moto.-luftschiff-Siudiengesellschaft», 1911/12, Bd. V, S. 63.

 

1 10 20 30 40 50 60 70 80 90 100 110 120 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 150 160 170 180 190 200 210 220


Гидродинамика и газодинамика. Промышленное оборудование - насосы, компрессоры. Справочники, статьи